熱力學造句
“熱力學”的解釋
101、對實驗所得的分形結構，用非平衡態和不可逆過程的熱力學理論進行了討論，并提出核晶凝聚模型。
102、理想氣體為熱力學理論提供了一個簡單的實例，為測量熱力學溫度提供了一種簡單的溫度計。
103、過飽和溶液中相變前所形成的液質團粒可以用熱力學原理表闡述。
104、作者認為，煤層氣體的突出不僅是一種動力現象，它還是一種復雜的熱力學過程。
105、這是個室溫反應熱力學過程。
106、運用有限元計算軟件ABAQUS，對薄殼結構非封閉環焊焊接熱力學過程進行了數值模擬。
107、本科目是建筑學和機械工程學進階熱力學科目的先修課程。
108、結果表明，從吉布斯自由能的熱力學原理出發，研究巖溶水系統對大氣CO2潛在源匯的貢獻，沒有條件約束，是一種較好的途徑。
109、分析了熱力學計算出的乙炔和炭黑與實驗測定結果的差異，判明系統沒有達到熱力學平衡。
110、通過對常見的化學熱力學過程方向條件的討論，直接得出了化學熱力學系統的穩定條件。
111、根據色譜熱力學理論，推導出超出臨界流體色譜中同系物的容量因子對數與碳數間的直線方程。
112、以熱力學第二定律為基礎討論了理想的逆流、并流和錯流型換熱器的不可逆損失，并且提出采用熵產效率評價換熱器的不可逆程度。
113、建立了減壓閥開口系統的熱力學模型，利用MATLAB軟件分析了氫氣絕熱節流過程中的制冷和制熱轉換曲線和等焓曲線。
114、怎么花費的時間建立熱力學平衡取決于在實驗性細胞的溫度？
115、本文討論了幾種不可逆卡諾循環實現的條件，從而得出能作為有限時間熱力學研究的不可逆卡諾循環模型只能是無摩擦的不可逆卡諾循環。
116、如果有一個物理量,對任何閉合回路積分是常數，這個物理量就是一個熱力學態函數。
117、氣霧化生產金屬粉末是一個復雜的過程，它涉及氣體動力學、流體力學、冶金熱力學等許多方面的知識，因而影響因素較多。
118、指出熱力學關系具有勒讓德變換的對偶對稱性。
119、根據鐵水預脫硫反應的熱力學函數和脫硫反應速率，分析了有利于鐵水預脫硫的條件。
120、原子論并不會證明熱力學，但有助于更好地理解,熱力學中的結論。
121、耦合熱力學計算技術，獲得了在實際相圖條件下多元合金凝固界面的穩定性判據。
122、對純物質和共混物進行的熱力學分析表明，凝膠彈性模量隨溫度的變化受到熱效應和網鏈數變化兩個因素的影響。
123、本文還通過對可設計假定的分析，指出了公理化熱力學應有的特點。
124、根據它可以用理想氣體實現熱力學溫標。
125、與外界沒有任何能量交換和物質交換，或說沒有任何相互作用的熱力學系統。
126、現在我想做的是,舉一個例子,來具體說明熱機內部的循環過程，同時我們可以利用熱力學定律進行計算,看看熱力學參量發生了什么變化。
127、最后，根據非平衡態熱力學及其內變量理論，建立了一維有限變形粘彈性模型。
128、所以能夠利用G寫出任意一個熱力學函數。
129、比如說理想氣體膨脹時的，不是熱力學的角度來計算它，現在從統計力學。
130、確切地說，從量子熱力學的角度研究了由來已久并富有挑戰性的麥克斯韋妖佯謬。
131、該模型以熵增加函數為基礎，通過熵增加函數推導出熱力學一致性的相場控制方程。
132、本文將無限線性締合模型和RK方程式相結合建立了含醇系統的熱力學模型，對含醇系統進行了相平衡計算。
133、我們想要做的是,重新研究熱力學,雖然我們已經用了大半個學期來從宏觀角度,推導和利用熱力學公式。
134、最后，從非平衡態熱力學角度討論了火球對膛口軸向溫度場穩定性的影響。
135、進而利用熱力學循環具有理想回熱條件的普遍判據,分析了鐵電斯特林制冷循環和埃里克森制冷循環的回熱特征.
136、在熱力學過程中，常涉及壓強的傳遞。
137、熱力學則分別以微觀與巨觀探討氣體的物理特性。
138、根據經典熱力學和動力學兩方面理論，推導出了聚合物熔體在強靜電場作用下成核率和晶核長大率的表達式，從理論上解釋了聚合物熔體在強靜電場作用下的結晶行為。
139、將熱力學方法與電工儀表測算電動機軸功率方法結合起來，可以較準確地測出一臺工業用大型水泵的性能。
140、根據等溫時壓力對體系自由焓影響的關系式，把壓力對體系熱力學數據的影響都歸結為對體系中各組元偏摩爾體積的影響。
141、分析結果表明，共晶結晶時硅之所以成為先析出相，鋁硅合金之所以存在偽共晶，都有其熱力學原因。
142、應用平均場理論，在橫場伊辛模型的框架內，研究了退極化場對鐵電超晶格熱力學性質的影響。
143、對內調相型脈管制冷機進行熱力學理論分析.
144、由于流體的熱力學性質，對于飽和蒸汽最大的閥門出口馬赫數應限制在0.3。
145、熱能：處于熱力學平衡狀態的系統由于它的溫度而具有的內能。
146、熱力學第三定律的一個更重要的推論是,與內能和自由焓不同，我們可以給上定義一個絕對的數值。
147、通過對一個簡單模型的研究可知，最概然分布包含的微觀狀態數和全部可能微觀狀態數的比值在熱力學極限下為零。